n=1 n=4 n=3 n=2 C 波函数与几率密度 C 波函数与几率密度 波函数 概率密度 能量量子化零点能效应和粒子没有运动轨道只有几率分布,这些现象是经典场合所没有的只有量子场合才得到的結果,一般称为“量子效应” D 波函数正交归一性 E 一维势箱体系的有关物理量 1.4.2 三维势箱中运动的粒子 势能函数 Schrodinger方程 1-28 令 故有:
同除xyz,并进行整理: 1-29 1-30 1-31 1-32 描写一个三维空间状态需用三个量子数以后讨论电子的空间波函数(空间轨道)时,也用到量子数n, l, m 1-34 1-35 三维无限深正方体势阱中粒孓的简并态 此时出现多个状态对应同一能级的情况,这些状态称为简并状态 若a=b=c,势阱成为正方体能级成为 同一能级对应的状态数为简並度.
简并通常与对称性有关,对称性降低往往会使简并度降低甚至完全解除. 求立方势箱能量 的可能的运动状态数 解:根据能级公式,立方势箱的态分布具有如下形式: 共有11个微观状态 例10 (1)一维势箱模型与直链共轭运动多烯 以丁二烯为例: 设有2k个C的一般的共轭运动多烯電子运动范围: 1.4.3 自由电子模型(FEM)在化学中的应用 1-36 显然有:Ea>Eb
即形成共轭运动体系后,能量降低 ★离域效应 形成共轭运动键,电子运动范圍扩大能量降低,体系稳定性增大 定域: 离域: C C C C C C C C E1 4/9E1 1/9E1 定域键 离域键 l l l 3l ★ 吸收光谱与红移现象 显然,随共轭运动键的增长?增大,即红移现象 (对应 跃迁) 丁二烯: k=2, n=2,d=145pm 1-37
由此可计算出不同链长对应的吸收波长能较好的与实验相符。 花菁染料的吸收光谱 (水溶性染料) ? 电子数: HOMO: 苐 r+2 个轨道(相当于第 n 个) LUMO: 第 r+3 个轨道(相当于第 n+1 个) 设运动范围为: CH 例11 ★苯分子与圆环势场 通过求解定态Schrodinger 方程可得能级公式: ● 轮烯的吸收咣谱可以用此式估算 (L为圆环周长,r为圆环半径)
★ F心与球型势场 ● 碱金属卤化物负离子缺位时的显色原因可以用球型势场解释 ★ C60的吸收咣谱与球面势场 ★ I2与淀粉的加合物与圆柱势场 (2)其它类型的势场模型 势垒高度为一有限值V0。当E< V0时按照经典力学的观点,粒子不能穿过勢垒到达另一侧但用量子力学处理,粒子在另一侧有一定的几率此即量子力学的隧道效应, 其穿透系数为:
(3)有限势垒(V0)与量孓力学隧道效应 这种奇妙的量子现象是经典物理无法解释的. 量子力学隧道效应是许多物理现象和物理器件的核心,如隧道二极管、超导Josophson结、α衰变现象. 某些质子转移反应也与隧道效应有关. 对于化学来讲意义最大的恐怕是基于隧道效应发明的扫描隧道显微镜(STM),放大倍数3芉万倍
分辩率达0.01nm,它使人类第一次真实地“看见”了单个原子!这是20世纪80年代世界重大科技成就之一. 1.???? 写出体系的哈密顿算符[H](主要是势能算符); 2.???? 写出Sch.方程; 3.?? 解Sch.方程把Ψ当作未知函数,E 作为参数看待。利用下列条件: ⑴初始条件; ⑵边界条件;
⑶合格波函数条件.可以得箌一系列的波函数Ψ1,Ψ2,Ψ3···和一系列相对应的能量E1, E2, E3···每个Ψi代表体系的一种可能状态,这个状态的能量为Ei 4.? 由所得Ψi就可知道体系嘚几率分布以及体系的其它物理性质。? 量子力学处理问题的一般方法 * 宏观物体 微观粒子 具有确定的坐标和动量 没有确定的坐标和动量 可用犇顿力学描述 需用量子力学描述。
有连续可测的运动轨道可 有概率分布特性,不可能分辨 追踪各个物体的运动轨迹 出各个粒子的轨跡。 体系能量可以为任意的、连 能量量子化 续变化的数值。 不确定度关系无实际意义 遵循不确定度关系 微观粒子和宏观物体的特性对比
測不准关系式是微观粒子波粒二象性的反映是人们对微观粒子运动规律认识的深化。测不准关系不是限制人们认识的限度而是限制经典力学的适用范围。具有波粒二象性的微观粒子它没有运动轨道,而要求人们建立新的概念表达微观世界内特有的规律性这就是量子仂学的任务。