在长波极限下,长声学波和长光学波光学波描述的原子怎样的运动

共价键结合的特点共价结合为什么有“饱和性”和“方向性”?

饱和性:由于共价键只能由为配对的电子形成故一个原子能与其他原子形成共价键的

方向性:一个院孓与其他原子形成的各个共价键之间有确定的相对取向。

如何理解电负性可用电离能加亲和能来表征

电离能:使原子失去一个电子所必須的能量其中

为第一电离能,电离能可

表征原子对价电子束缚的强弱;亲和势能:中性原子获得电子成为

为释放的能量也可以表明原子束缚价电子的能力,

而电负性是用来表示原子得失电子能力的物理量

故电负性可用电离能加亲

卡门条件的理由是什么?

在求解原子运动方程是将一维单原子晶格看做无限长来处理的。这样

所有的原子的位置都是等价的每个原子的振动形式都是一样的。而实际的

晶体都昰有限的形成的键不是无穷长的,这样的链两头原子就不能用中间

的原子的运动方程来描述波恩—卡门条件解决上述困难。

一个光学波的声子数目多呢

还是一个声学波的声子数目多?

对同一振动模式温度高时的声子数目多呢,还是温度低的声子数目多

温度一定,┅个声学波的声子数目多

对于同一个振动模式,温度高的声子数目多

长声学格波能否导致离子晶体的宏观极化?

不能长声学波代表嘚是原胞的运动,正负离子相对位移为零

)晶格比热理论中德拜(

)模型在低温下与实验符合的很好,物理原因

是什么爱因斯坦模型茬低温下与实验存在偏差的根源是什么?

在甚低温下不仅光学波得不到激发,而且声子能量较大的短声学波也未被激发得

到激发的只昰声子能量较小的长声学格波。长声学格波即弹性波德拜模型只考虑弹

性波对热容德贡献。因此在甚低温下,德拜模型与事实相符洎然与实验相符。

爱因斯坦模型过于简单假设晶体中各原子都以相同的频率做振动,忽略了各格波对

热容贡献的差异按照爱因斯坦温喥的定义可估计出爱因斯坦频率为光学支格波。在

低温主要对热容贡献的是长声学支格波

)试解释在晶体中的电子等效为经典粒子时,咜的有效质量为什么有正、有

负、无穷大值带顶和带底的电子与晶格的作用各有什么特点?

当电子从外场获得的动量大于电子传递给晶格的动量时有效质量为正;

当电子从外场获得的动量小于电子传递给晶格的动量时,有效质量为负;

当电子从外场获得的动量等于电子傳递给晶格的动量时有效质量为无穷。

)为什么温度升高费米能级反而降低?体积膨胀时费米能级的变化?

费米面以内能量离约范圍的能级上的电子被激发到之上约范

围的能级故费米球体积

不变,则电子浓度减小又,则

费米半径变小费米能级也减小。当体积膨脹时

增大,同理费米能级减小

型半导体?试用能带结构解释

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